Բևեռացման և կողմնային հոսանքներ

Բևեռացման և կողմնային հոսանք

Դիէլեկտրիկի բևեռացման էֆեկտը կապված է տարածության մեջ լիցքավորված մասնիկների տեղափոխման հետ, որը ոչ այլ ինչ է քան դիելեկտրիկով անցնող հոսանք, որը կոչվում է բևեռացման հոսանք։ Հաղորդման և Բևեռացման հոսանքների միջև սկզբունքային տարբերություն չկա։
Կիրառենք անհատելիության օրենքը $\vec{j_{b}}$ համար։

 $\frac{\partial ρ_{b}}{\partial t} = - d i v \vec{j_{b}}$

Էլեկտրական բևեռացվածությունը կապված է բևեռային լիցքի խտության հետ՝

 $ρ_{b} = - d i v \vec{P}$

Դիֆերենցենք.

 $\frac{\partial ρ_{b}}{\partial t} = - d i v \frac{\partial \vec{P}}{\partial t}$

 $\vec{j_{b}} = \frac{\partial \vec{P}}{\partial t}$

$\vec{j_{h}}$ և $\vec{j_{r}}$ -ին ավելացնելով $\vec{j_{b}}$ մեծությունը՝ հաշվի կառնենք նյութական միջավայրի բևեռացվածությունը։
Արտաքին աղբյուրներից կամ կողմնային ազդեցությամբ գոյացած հոսանքները կոչվում են կողմնային։

Կողմնային հոսանքները առաջանում են դաշտի ազդեցության հետևանքով։
Ընդհանուր հոսանքի օրենքը դիֆերենցիալ տեսքով այսպիսին է.

 $r o t \vec{H} = ε_{0} \frac{\partial \vec{E}}{\partial t} + \frac{\partial \vec{P}}{\partial t} + σ \vec{E} + \vec{j_{k}}$

Քանի որ.

 $\vec{D} = ε_{0} \vec{E} + \vec{P}$

 $r o t \vec{H} = \frac{\partial \vec{D}}{\partial t} + σ \vec{E} + \vec{j_{k}} :$

Այս հիմնարար հաստատումը Մաքսվելի առաջին հավասարումն է։

Տես նաև

Դիէլեկտրիկների դեֆորմացիոն բևեռացում

Կաղապար:Անավարտ

Բևեռացման և կողմնային հոսանքներ

Բևեռացման և կողմնային հոսանք

Տես նաև

Նավարկման ցանկ

Որոնում